Лазерная искра своими руками

Добавил пользователь Cypher
Обновлено: 19.09.2024

Аннотация научной статьи по нанотехнологиям, автор научной работы — Беспалов В.Г., Ефимов Ю.Н., Ютанова Е.Ю.

Похожие темы научных работ по нанотехнологиям , автор научной работы — Беспалов В.Г., Ефимов Ю.Н., Ютанова Е.Ю.

Использование лазерно-искровой эмиссионной спектрометрии для анализа конструкционных материалов и объектов окружающей среды

Возможности метода лазерной искровой спектроскопии в экологическом мониторинге водных акваторий марихозяйства

Исследование характеристик плазмы палладия и платины для легирования поликристаллических пленок методом лазерной абляции

СПЕКТРОХРОНОГРАФИЯ ЛАЗЕРНОЙ ИСКРЫ

В.Г. Беспалов, Ю.Н. Ефимов, Е.Ю. Ютанова

Процесс образования и развития плазмы в результате воздействия на вещество мощных световых импульсов получил название лазерной искры. Явление лазерной искры было открыто практически сразу после изобретения режима модуляции добротности и получения мегаваттных лазерных импульсов наносекундной длительности в 1963 г. [1]. На начальном этапе усилия ученых в основном были сосредоточены на исследовании различных механизмов и процессов, проходящих в лазерной плазме, образованной в области лазерной искры. При температуре лазерной плазмы в области искры ~ 20000 °К вещество атомизуется, ионизуется, возбуждаются практически все атомарные и ионные переходы. На первой стадии, совпадающей по времени с действием на плазму излучения лазера, лазерная искра, помимо интенсивного сплошного спектра теплового излучения, тянущегося через всю видимую и ультрафиолетовую область, имеет спектральные линии, принадлежащие многократно ионизованным атомам, в том числе и лежащие в рентгеновской области. После прекращения лазерного импульса на протяжении нескольких микросекунд плазма расширяется и остывает, и затем она излучает спектры нейтральных или/и одно-, двукратно ионизованных атомов. Исходя из этих свойств, для многих исследователей стали понятны перспективы использования спектроскопии лазерной искры для элементного анализа. Возможные применения спектроскопии лазерной искры для анализа состава газов, жидкостей и твердых образцов исследовалось различными научными группами, в том числе и российскими учеными [1], с 1970 по 1985 гг.

К недостаткам метода спектроскопии лазерной искры на первом этапе ее развития относили нестабильность лазерных источников, приводящую к разбросу параметров плазмы и, соответственно к низкой точности количественных измерений, а также невозможность отделения излучения теплового спектрального континуума, генерирующегося в первый момент, от собственного излучения атомов и ионов. Поскольку объем вещества, используемый в спектроскопии лазерной искры, весьма мал, а фотоприемники не обладали высокой чувствительностью, метод не обеспечивал распознавание и количественный анализ некоторых элементов. С появлением высокостабильных лазерных источников и одновременно систем электронной хронографии с наносе-кундным разрешением стало возможным использовать метод спектроскопии лазерной искры для количественных измерений и применять его в различных областях науки и техники 4.

Целью данной работы явилось рассмотрение метода анализа веществ с использованием спектрохронографии лазерной искры и проведение экспериментов по регистрации спектров лазерной плазмы различных веществ с регулируемой задержкой во времени относительно возбуждающего лазерного импульса, а также с регулируемым временным стробированием.

Существуют два механизма, ответственные за образование и экспоненциальный рост числа электронов в лазерной плазме: многофотонное поглощение и столкнови-тельная ионизация. Стадия многофотонного поглощения включает одновременное поглощение двух и более фотонов лазерного излучения атомом или молекулой с последующей их ионизацией. Этот механизм обусловливает появление небольшого числа свободных электронов в фокальном объеме пучка лазера, при этом электронная плотность растет линейно со временем. При столкновительном ионизационном процессе свободные электроны в фокусном объеме ускоряются электрическим полем излучения лазера и получают дополнительную энергию, сталкиваясь с нейтральными атомами. После того, как электроны получили достаточную энергию, они могут ионизировать атомы, что обусловливает экспоненциальный рост по времени электронной плотности.

Особенный интерес представляет развитие лазерной искры во времени и пространстве. Временная динамика лазерной плазмы может быть разделена на несколько фаз. В первой фазе (0-100 нс) плазма характеризуется высокими значениями электронной и ионной плотности (10-1021- см- ), и температурами, близкими к 20000 °K. Эмиссионный спектр на ранней стадии лазерной плазмы характеризуется наличием континуумного фона, обусловленного тормозным излучением вследствие сильных столкновений между свободными электронами и возбужденными атомами и ионами, а также рекомбинацион-ным излучением электронов и ионов. Линии эмиссионного спектра ионов и атомов появляются после 300 нс на сильном континуумном фоне. После прекращения лазерного импульса на протяжении нескольких микросекунд плазма расширяется и остывает и после этого излучает обычные ионные или атомные спектры.

d = J-« 25 -10мкм. (1)

Фокусное расстояние линзы или оптической фокусирующей системы f для получения в фокальной перетяжке необходимого диаметра пучка лазера d определяется по формуле:

где NA = 6,022-10 моль - число Авогадро, М- молярная масса элемента.

Можно рассчитать число эмиссионных фотонов NE, приходящих на входную апертуру диаметром Б с расстояния/, по формуле

Оценки по формуле (4) показывают, что в зависимости от светосилы оптической системы, а также выброса вещества из кратера искры на приемное устройство может попасть от 109 до 1012 излученных фотонов. Среднюю мощность сигнала, поступающего на фотоприемник, можно оценить по формуле

где И = 6,62-10-34 Дж с - постоянная Планка, с = 3 1010см/с - скорость света. Исходя из усредненной длины волны атомарной эмиссии X = 0,5-10-4 см, частоты следования лазерных импульсов Я = 50 Гц, можно получить, что средняя мощность составляет от 20 нВт до 20 мкВт. Однако, если необходима не интегральная регистрация, а с временной разверткой, то величина средней мощности уменьшается пропорционально отношению времени излучения лазерной плазмы (~ 20-40 мкс) к величине временного стробирова-ния, и при временном стробировании 0.1-1 мкс для уверенной регистрации спектров необходимо использование ПЗС-матрицы со стробируемым электрооптическим усилителем, обладающей чувствительностью не менее 100 пВт в спектральной области 0.40.8 мкм.

Экспериментальная установка (рис. 1) состояла из лазера на иттрий-алюминиевом гранате, активированном ионами неодима (ИАГ - Nd+3, модель LQ-129), генерирующего импульсы излучения на длинах волн первой и второй гармоник (Л = 1.06 мкм или 0.53 мкм) с длительностью t = 12 нс, частотой следования 20 Гц с энергией в одиночном импульсе 150 мДж (Л = 1.06 мкм) или 70 мДж (Л = 0.53 мкм). Расходимость излучения была не более = 5 -10" рад. Импульсы лазерного излучения были синхронизованы во времени с ПЗС-камерой в соответствии с частотой смены кадров. Излучение от лазера фокусировалось линзой Л1, с фокусным расстоянием, соответствующим расчетному (f = 20 см), на исследуемый образец. Излучение от плазмы собиралось линзой Л2 f = 10 см, D = 5 см) и направлялось в оптическое волокно. На другом конце оптического волокна находилась щель, а за ней - спектральная решетка (1200 штрихов). Спектр формировался в фокальной плоскости объектива ПЗС-камеры (модель S2X), электрический сигнал с которой подавался на систему обработки, совмещенную с компьютером Pentium III.

Камера S2X предназначена для компьютерной регистрации изображений в широком диапазоне освещенностей и состоит из электронно-оптического модуля (ЭОМ) и электронного блока управления (ЭБУ). Камера формирует 12-разрядный параллельный цифровой видеосигнал, сопровождаемый сигналами синхронизации, и аналоговый видеосигнал по стандарту CCIR. Для интерфейса с компьютером используется PCI-адаптер. Управление камерой со стороны компьютера осуществляется через COM-порт. Камера формирует также сигнал начала работы внешнего устройства, время задержки которого относительно начала экспозиции датчика изображения устанавливается от компьютера.

Датчик изображения, размещенный в ЭОМ, представляет собой фоточувствительный прибор с зарядовой связью (ПЗС) с волоконно-оптическим входным окном, сочлененный со стробируемым электронно-оптическим преобразователем (ЭОП) 11-го поколения. Количество фоточувствительных элементов ПЗС - 512x512, размер фоточувствительной области - 11,3x11,3 мм2. Тип фотокатода ЭОП - Б-25Я, спектральный диапазон чувствительности 400-900 нм.

Рис.1. Схема экспериментальной установки. Л1, Л2 - линзы, В - волоконный жгут, Р - дифракционная решетка, мишень - образцы меди, свинца, стали, дюралюминия,

камера - ПЗС-матрица с ЭОП

В камере предусмотрена возможность регулировки усиления в автоматическом режиме или под управлением от компьютера. При работе в автоматическом режиме выходной сигнал поддерживается постоянным при изменении освещенности на 140 дБ (от 10-4 до 1000 лк). Регулировка величины выходного сигнала производится изменением коэффициента усиления и длительности стробирующего импульса электронно-оптического преобразователя. Отношение сигнал/шум при освещенности 10-4 лк и времени экспозиции 40 мс составляет не менее 3,5.

В качестве исследуемых образцов были использованы медь, свинец и дюралюминий. Спектральные картины снимались с разным временем задержки от лазерного импульса и разной длительностью, чтобы избавиться от свечения континуума, который дает плазма в начале своего развития.

Для идентификации полученных спектральных картин был снят спектр ртутной лампы с хорошо известными спектральными линиями (405 нм, 435 нм, 491 нм, 496 нм, 546 нм, 577 нм, 579 нм). Полученные экспериментальные спектры изображены на прилагаемых рис. 2,3. На всех спектрах можно увидеть четкие спектральные линии, которые соответствуют различным химическим элементам. Четко идентифицируются спектральные линии меди (465 нм, 510 нм, 515 нм, 521 нм), свинца. Для спектров, полученных от образцов из стали и дюралюминия, видно большое число рядом стоящих спектральных линий, которые соответствуют железу (в диапазоне 500 нм). Для полученных спектров меди хорошо видно, как появляются и исчезают различные спектральные линии в разные моменты времени. На рис. 3 кривая 1 соответствует спектру, снятому с задержкой 9 мкс, когда еще виден континуум от плазмы, а кривая 2 - с большей задержкой 28 мкс. На кривой 1 присутствует линия 529 нм, которая отсутствует на кривой 2, а на кривой 2 видна линия 521 нм, которой нет на кривой 1.

450 500 550 600 650

Рис.2 Спектр излучения лазерной искры, возбуждаемой на поверхности образца из свинца, во временном диапазоне 20-30 мкс после действия лазерного импульса

перспективности метода спектрохронографии лазерной искры для исследования времени возбуждения различных атомных переходов.

1. Зайдель А.Н., Островская Г.В., Островский Ю.И. Техника и практика спектроскопии. М.: Наука, 1976. 392 с.

2. Русанов А.К. Основы количественного спектрального анализа руд и минералов. М.: Недра, 1971. 128 с.

3. Менке Г., Менке Л. Введение в лазерный эмиссионный микроскопический анализ. М.: Мир, 1968. 240 с.

4. Radziemski L.J., Cremers D.A. (eds.). Laser Induced Plasma and Application. Marcel Dekker, New York, 1989.

5. Yueh F. Y., Singh J. P., Zhang H. Laser-induced breakdown spectroscopy elemental analysis. Encyclopedia of Analytical Chemistry, R. A. Meyers, ed. Wiley, New York, 2000, pp. 2066-2087.

6. Афанасьев Ю.В., Басов Н.Г., Крохин О.Н. и др. Взаимодействие мощного лазерного излучения с плазмой // Итоги науки и техники: Радиотехника. - М.: ВИНИТИ, 1978.. Т. 17.

7. Басов Н.Г., Захаренков Ю.А., Рупасов А.А. и др. Диагностика плотной плазмы. М.: Наука, 1989.368 с.

8. Tomlinson R.G., Damon E.K, Buscher H.T. The Breakdown of Noble and Atmospheric Gases by Ruby and Neodymium Laser Pulses. / Physics of Quantum Electronics, eds. P.L. Kelley, B. Lax, P.E. Tannenwals. McGraw-Hill, New York, 1966.

9. Пожидаев В.Н., Фатиевский А.И. Пороги оптического пробоя в воде и водных каплях микронного размера при воздействии одиночного лазерного импульса. // Квант. электрон. 1981. Т. 11. С. 65-68.

11. Горшков Б.Г., Даниленко Ю.К., Лобачев А.С. и др. Лазерный пробой в галогенидах. // ЖЭТФ. 1977. Т. 45. С.612-618.

12. Bye C.A., Scheeline A. Saha-Bollzmann Statistics for Determination of Electron Temperature and Density in Spark Discharge Using an Echelle/CCD System. // Appl. Spec-trosc. 1993. 47. 2022-2039.

13. Christopher R. Dockery and Scott R. Goode. Laser-induced breakdown spectroscopy for the detection of gunshot residues on the hands of a shooter. // Applied optics. 2003. Vol. 42.. № 30. Р. 6153.

14. Igor V. Cravetchi, Mike Taschuk, Georg W. Rieger, Ying Y. Tsui, and Robert Fedose-jevs. Spectrochemical microanalysis of aluminum alloys by laser-induced breakdown spectroscopy: identification of precipitates. // Applied optics. 2003. Vol. 42 №. 30. Р. 6138.

Энтони Дрейк собрал в своей мастерской самодельную лазерную установку, способную плавить стекло и поджигать дерево.

Новое изобретение (корпусом для которого на этот раз послужил полицейский радар) оказалось намного мощнее. Конструкция его не особо сложна: массив из 20 диодов, укомплектованный вольтметром, регулятором напряжения и термометром, питается от самых обычных литий-ионных аккумуляторов и способен выдавать излучение свыше 100 ватт. При силе тока 3,2 ампера Дрейку удалось получить мощность порядка 101,8 ватт – это в 2000 раз мощнее школьной лазерной указки.

В результате лазерный луч может проплавить бутыль из темного стекла и прожечь деревянный брус, что само по себе внушает уважение. Впрочем, слова бессильны — это нужно увидеть своими глазами.

В публикациях, посвященных разработке лазерного оружия (ЛО), отсутствует информация о параметрах лазерного излучения (ЛИ). Упоминается только мощность ЛИ, а вся остальная информация остается закрытой.

В Интернете имеется много информации о планах по разработке ЛО в США и в других странах. Приведу некоторые из них. В 2013 году планировалось поднять мощность модели лазера HEL MD до 50 или 60 кВт.

В 2014 году командование Армии США заключило контракт на разработку, производство и испытание лазера мощностью 60 кВт. В перспективе такое оружие будет использоваться для поражения неуправляемых ракет, артиллерийских снарядов, минометных мин и БЛА.

В 2018 году армией США запланированы испытания наземной лазерной установки HEL MD мощностью 50 кВт. К 2020 году мощность наземной установки HEL MD планируется увеличить до 100 кВт.

В КНР разработали систему ЛО, которая похожа на твердотельную лазерную систему, испытанную в США в 2014 году. Попадалась информация, что начата разработка системы мощностью 100 кВт.

Для упрощенной оценки нагрева корпуса некого ЛА при воздействии ЛИ создана модель, которая представляет собой круг диаметром 120 мм. Толщина наружной металлической обшивки принята 3 мм. В качестве материалов будут рассмотрены алюминиевый сплав и сталь. На внутренней поверхности обшивки размещена теплоизоляция толщиной 10 мм. На рисунке представлена 1/4 часть модели.

Результаты расчета будут представлены для точек 1-5, которые расположены на радиусе 2, 4, 6, 8 и 10 мм соответственно. В центре модели в круге диаметром 16 мм происходит тепловыделение при воздействии ЛИ. Следует задаться хоть какими-то данными для проведения оценки, которые придется взять из Интернета. При проведении оценки использованы следующие исходные данные:

1. ЛИ имеет тепловую мощность перед обшивкой 60 кВт.

2. Луч ЛИ на выходе из установки имеет диаметр 10 мм, а на расстоянии 6 км диаметр луча равен 16 мм.

3. Длина волны ЛИ составляет около 1 мкм. Излучение в этой области относится к инфракрасному.

4. Наружная поверхность обшивки отполирована для снижения степени поглощения ЛИ. Полированная поверхность алюминиевого сплава имеет коэффициент поглощения инфракрасного излучения 0,05 (степень черноты). Поверхностью поглощается 5% от тепловой мощности ЛИ. Полированная стальная поверхность поглощает 20% ЛИ.

5. При достижении температуры плавления материала обшивки поглощение ЛИ увеличивается до значений, соответствующих расплавленному металлу: алюминиевый сплав будет поглощать 17% ЛИ, а сталь — 38%.

6. ЛА летит на высоте 2 км с числом Маха М=0,8 в условиях стандартной атмосферы (температура у поверхности земли равна 15 о С). В расчетах принимается, что начальная температура обшивки и температура воздуха, обдувающего ее, равны температуре восстановления 33 о C.

7. Расстояние от установки ЛО до обшивки ЛА составляет 6 км.

Для упрощения модели в ней не учитываются потери тепла на расплавление металла обшивки в зоне действия светового пятна ЛИ ввиду небольшой массы расплавляемого материала. Данное упрощение будет подтверждено результатами расчета.

В модели принято, что расплавленный металл обшивки уносится из области воздействия светового пятна воздушным потоком и гравитационными силами.

На первом этапе рассмотрим нагрев ЛА, поверхность которого расположена перпендикулярно к оси лазерного луча. В этом случае корпус ЛА нагревается за минимальное время. На рисунках представлены данные по нагреву внутренней поверхности обшивки. Желтым цветом выделены ячейки, в которых температура точек превышает температуру плавления металла.

Обшивка из алюминиевого сплава:

Из таблицы видно, что к моменту времени 0,56 с в обшивке появляется отверстие диаметром около 5 мм, которое через 0,37 с достигает диаметра 16 мм. Если учесть затраты тепла на расплавление сплава в зоне действия ЛИ, то происходит незначительное увеличение времени до появления сквозного отверстия c 0,93 до 0,97 c.

Обшивка из стали:

Для стальной обшивки время до проплавления отверстия меньше, чем для обшивки из алюминиевого сплава из-за более высокой поглощательной способности и более низкого коэффициента теплопроводности. Отверстие диаметром 9 мм появляется через 0,28 с после начала облучения. При учете затрат тепла на расплавление стали время до появления отверстия увеличивается c 0,57 до 0,6 c.

Рассмотрим влияние перемещения центра лазерного луча по оси Х стальной обшивке в диапазоне ±3 мм от центра. Перемещение луча приводит к весьма незначительному снижению нагрева (около 2%).

На втором этапе рассмотрим влияние углов кривизны обшивки и угла поворота поверхности ЛА к оси ЛИ на ее нагрев. В качестве примера рассмотрим воздействие ЛИ на обшивку, которая повернута относительно установки на угол β=45 о . В этом случае толщина проплавляемой обшивки увеличится с 3 до 4,3 мм. Одновременно происходит увеличение части излучения, которое отражается поверхностью.

Допустим, что наружный диаметр обшивки равен 300 мм. В этом случае тепловой поток, поглощаемый обшивкой, дополнительно уменьшится за счет отражения части ЛИ из-за кривизны обшивки.

Максимальная температура обшивки в световом пятне реализуется в центре (точка А), а минимальная температура реализуется на границах пятна. Средняя температура обшивки в пятне будет характеризоваться температурой в точках Б. Нормаль к поверхности в точке Б будет отклонена на угол α от оси лазерного луча.

За счет отражения части ЛИ нагрев алюминиевой обшивки значительно снижается.

Время до начала проплавления обшивки из алюминиевого сплава составляет 2,7 с. По сравнению с вариантом расположения обшивки перпендикулярно ЛИ время возрастает в 4,8 раза.

Для обшивки из стали время до проплавления увеличивается с 0,28 до 0,58 с.

Стойкость обшивки из алюминиевых сплавов к воздействию ЛИ выше, чем у стальной. Однако полированные поверхности из алюминиевого сплава на воздухе быстро окисляются. В этом случае степень поглощения ЛИ возрастает. Защита полированной поверхности специальными покрытиями будет также приводить к увеличению поглощения ЛИ и к уменьшению времени до проплавления. В настоящее время отсутствует информация о наличии авиационного вооружения с полированной алюминиевой поверхностью.

Замена полированной алюминиевой поверхности, например, на химически окисленную поверхность приведет к увеличению температуры внутренней поверхности для рассматриваемого варианта менее чем на 1%. Это связано с тем, что поглощение ЛИ и последующее расплавление материала происходит в тонких приповерхностных слоях материала толщиной 10 -6 …10 -5 см.

В конструкции специальных авиабомб (типа В61) ВВС США имеются корпуса стальных отсеков с полированной поверхностью. Такая поверхность нужна не для противодействия ЛИ, а для снижения нагрева наиболее ценного отсека (оборудование которого еще не сработало) при воздействия светового излучения ядерного взрыва.

В настоящее время неизвестна тактика применения установок ЛО при осуществлении ПВО объектов. Представляется разумным размещение лазерных установок перед защищаемым объектом или позади него с облучением средств поражения в пределах ракурса ±1/4 (±22,5 о ). Размещение лазерной установки у защищаемого объекта ближе к линии боевого соприкосновения позволяет облучать средства поражения под большим углом, что приведет к их более быстрому нагреву и выводу из строя. В этом случае дорогостоящая установка ЛО будет находиться в зоне поражения боеприпасами, с которыми она предназначена бороться, что может привести к ее уничтожению.

Взрыватели, расположенные в носовой части боеприпасов, имеют отполированную поверхность. Также рассмотрим влияние ЛИ на поверхность их корпусов, покрашенных краской. Носовая часть корпуса 120-мм мины имеет заостренный корпус и достаточно большой угол кривизны. Минимальная толщина стального корпуса мины в этой зоне составляет около 13 мм. В таблице приведены данные по нагреву ВВ в зоне расположения взрывателя.

За счет уменьшения теплового потока из-за больших углов отражения ЛИ время до проплавления корпуса мины значительно возрастает. Однако корпус контактирует с взрывчатым веществом (ВВ). Температура взрыва (загорания) ВВ, например, тола составляет 290 о С. Указанное значение температуры достигается на поверхности ВВ уже через 0,6 с после начала воздействия ЛИ. При облучении корпуса мины, окрашенного краской, время до взрыва ВВ сокращается в 4 раза. Это происходит из-за высокой степени поглощения ЛИ лакокрасочным покрытием, нанесенным на поверхность боеприпаса.

Получается, что ВВ из состава мины уязвимо к воздействию ЛИ. Конечно, имеются ВВ, которые не взрываются при воздействии высоких температур, а просто тлеют и при срабатывании взрывателя — взрываются. Однако такое ВВ никогда не будут использовать в минометных выстрелах из-за высокой стоимости.

В публикациях отмечается, что интенсивное испарение металла может затенять зону светового пятна и делает ЛИ на некоторый промежуток времени менее эффективным. Поэтому установки ЛО целесообразно использовать в импульсном режиме работы.

Например, тактический комплекс HEL предназначается для борьбы с ракетами типа СКАД, ПЗРК и РПГ. Лазер будет способен облучать до 20 целей в секунду, а время его перезарядки будет составлять 35 мс.

При проведении оценки рассматривается непрерывное воздействие ЛИ на цель. Для упрощенной оценки влияния импульсного воздействия установки ЛО на время до поражения цели расчетные данные следует увеличить в 2,3 раза (35/15=2,3). В этом случае время до поражения ВВ взрывателя составит 1,4 с, а ВВ внутри корпуса – 0,4 с.

Максимальная скорострельность 120-мм миномета составляет 15 выстрелов в минуту. При ведении огня батареей из четырех минометов с максимальным темпом можно обеспечить появление мин на границе зоны облучения установкой ЛО со скоростью 1 мина в секунду. При облучении корпуса мины, окрашенной краской, установка ЛО выполняет задачу по обеспечению ПВО защищаемого объекта даже против четырех минометов.

Получается, что минометные мины, стоящие на вооружении, не являются достойным противником установкам ЛО мощностью 60 кВт. Для более мощных установок (100 и 500 кВт) парировать огонь минометной батареи является легкой задачей.

За счет доработки мин в полевых условиях можно постараться добиться того, чтобы цели достигали до 30% мин при противостоянии установки ЛО мощностью 100 кВт четырем минометам. По нашему мнению, непоражение лазерной установкой 30% боеприпасов является невыполнением ею задачи по обеспечению ПВО объекта.

Однако противостояние минометов и установок ЛО возможно только для боевых действий бандформирований и регулярных войск. В этом случае обеспечение теплостойкости мин от воздействия установок ЛО является проблемой террористов. Решать эту проблему в статье просто нецелесообразно. Иной вопрос, если регулярным войскам будут противостоять наши сторонники…

Может уже многие не помнят, но когда-то на авомобили ВАЗ, были провода красного цвета. Как я их не искал — так и не нашел в продаже. Все суют только одну силиконовую фигню, по цене от 100 грн ( ~ 316 р. или $9) и более. И главное все автовладельцы берут их, т.к.:

во-первых — это дорого, а значит не какое то убожество;
во-вторых — это же силикон, новые технологии.

Итак, старые провода имели несколько сотен ом каждый. Множим на 4+1 от катушки, пусть будет 200 Ом один проводок — ровно 1000ом + в трамблере, в бегунке, 5000ом резистор, всего — в старых проводах было 6000 Ом сопротивления.
А в новых?
Замерял, в каждом оказалось по 12480 Ом. Значит все вместе + бегунок — 67400 Ом. Я в шоке!
Видите разницу? 6000 и 67400. Где ток будет больше. Конечно там, где меньше препятствий. Значит было решено воссоздать старые советские проводки.

Но не может же производитель намеренно убивать искру? Или может?

Был закуплен провод 3м от мотоцикла и найдены провода от автомобиля силиконовые. Нам с них нужны будут наконечники. Сами провода с их неимоверным сопротивлением — в топку.

Купленый один 3-х метровый 5-ти жильный длинный провод:

Ах да. Те силиконовые провода — имеют внутри не провод, а какоето волокно, покритое проводящим слоем. Обычный же — чистые медные жилы.

Далее снимаем наконечники и переставляем их вместе с резиновыми колпачками на купленный проводок, трехметровый. Отрезаем сколько нужно, поджимаем, обжимаем, зажимаем. Вуаля, имеем новый провод, но уже с медными жилами и совсем другими характеристиками, кардинально другими.

Измеряем тестером наше творение — всего 0,9 Ом . А не какие-то там десятки тысяч.

Выбирать вам — пластмасса покрыта неизвестно чем, с сопротивлением на самих проводах 62400 или медные жилы, всего навсего 4,5 (Ом)?

Знаю, знаю, многие скажут что большое сопротивление нужно чтобы небыло помех, чтобы не сгорела катушка и хлеб напол упал не маслом вниз и т.д и т.п. Но у меня ничего такого небыло, ведь в самом начале я вообще подсоединил медный одножильный провод, что шел в стенах старых домов вместо силиконовых проводов (от трамблера к свечам) — и если бы не пробивало, так он и остался бы. Ну это и понятно его изоляция рассчитана на 400 вольт, а не на 20000.

Парадокс — обычный медный дротик от проводки дома, работает не хуже професиональных проводов, а то и лучше. Описанное выше должно уберечь от пробоя.

К сожалению я пока не подсоединил их к двигателю, по причине отстутствия самого двигателя. Его ожидает ремонт и впоследствии эти провода, которые лежат сейчас на переднем сиденьи и ждут своего времени.

P.S. Малоизвестный факт — можно еще уменьшить сопротивление в половину с 0,9 до 0,4; 0,5 (Ом), если заменить те, что я показал, серебристые наконечники, на латунные — обычные желтые. Неизвестно из чего сам наконечник сделан. Сильно уж не хорошый метал, тот серебристый.

P.S.S. Сделаны только 4 провода из 5.3 свечных + 1 от катушки, т.к. один свечной где-то затерялся. Но это не меняет сути дела, ведь его ждет такое же усовершенствование.

Цена 30 грн ( ~ 95 р. или $2.6) и наличие прямых рук.

Читайте также: